"т.о., октава делится на строго равные интервалы, и одновременно отношения многих тонов весьма близки к отношениям простых чисел. Мы находим здесь и квинту (7), и кварту (5), и большую терцию (4), т.к. приблизительно 1,498 = 3/2; 1,260 = 5/4; 1,335 = 4/3. Превосходно обстоит дело и в других случаях, где разница не превосходит 1%: 1,414 = 7/5; 1,122 = 9/8; 1,587 = 8/5; 1,682 = 5/3; 1,888 = 17/9, и только первый интервал 1,059 = 18/17 дает явный диссонанс.
Небольшие отклонения от чистого строя (т.е. такого, в к-ром отношения частот в точности равны отношениям целых чисел) для слуха малозаметны, и темперированный строй рояля получил распространение.
Периодические изменения во времени электрического заряда (силы тока, напряжения) называются электромагнитными колебаниями.
Электрическая цепь, состоящая из последовательно соединенных конденсатора с емкостью C и катушки с индуктивностью L, наз. колебательным контуром.
Если активное сопротивление R ®0, то колебания являются свободными незатухающими. Возбудить колебания в контуре можно либо сообщив заряд конденсатору (электрическое поле), либо с электромагнитной индукции возбудив ток в катушке (магнитное поле).
Закономерности электромагнитных и механических колебаний математически одинаковы.
т.е. "корень 12 степени из 2", или 1,059.
2^(1/12) = 1,059
2^(2/12) = 1,122
2^(3/12) = 1,189
2^(4/12) = 1,260
2^(5/12) = 1,335
2^(6/12) = 1,414
2^(7/12) = 1,498
2^(8/12) = 1.587
2^(9/12) = 1,682
2^(10/12) = 1,782
2^(11/12) = 1,888
2^(12/12) = 2
"т.о., октава делится на строго равные интервалы, и одновременно отношения
многих тонов весьма близки к отношениям простых чисел. Мы находим здесь и
квинту (7), и кварту (5), и большую терцию (4), т.к. приблизительно 1,498 =
3/2; 1,260 = 5/4; 1,335 = 4/3. Превосходно обстоит дело и в других случаях,
где разница не превосходит 1%: 1,414 = 7/5; 1,122 = 9/8; 1,587 = 8/5;
1,682 = 5/3; 1,888 = 17/9, и только первый интервал 1,059 = 18/17 дает
явный диссонанс.
Небольшие отклонения от чистого строя (т.е. такого, в к-ром отношения
частот в точности равны отношениям целых чисел) для слуха малозаметны, и
темперированный строй рояля получил распространение.
ЭЛЕКТРОМАГНИТНЫЕ КОЛЕБАНИЯ.
Периодические изменения во времени электрического заряда (силы тока, напряжения) называются электромагнитными колебаниями.
Электрическая цепь, состоящая из последовательно соединенных конденсатора с емкостью C и катушки с индуктивностью L, наз. колебательным контуром.
Если активное сопротивление R ®0, то колебания являются свободными незатухающими. Возбудить колебания в контуре можно либо сообщив заряд конденсатору (электрическое поле), либо с электромагнитной индукции возбудив ток в катушке (магнитное поле).
Закономерности электромагнитных и механических колебаний математически одинаковы.
Общий вид уравнения колебательного движения: .
Уравнение гармонического колебания заряда (изменение величины электрического заряда!): .
Колебания тока: , т.о. .
В колебательном контуре происходят периодические превращения энергии электрического поля конденсатора в энергию магнитного поля катушки и обратно.
Для энергии электрического поля конденсатора воспользуемся выражением ,
а для энергии магнитного поля катушки .
Запишем закон сохранения энергии и возьмем производную от левой и правой частей уравнения: .
Т.к. производная от постоянной величины равна нулю, то
.
Производная суммы равна сумме производных: и .
Следовательно: , а значит .
Т.о. получим: и - формула Томсона.
Из закона сохранения энергии следует: и,
следовательно,
В случае затухающих колебаний коэффициент затухания и