тіл 1. Р Ход работы. Цель работы: определить удельную теплоту плавления льда. Приборы-и материалы: калориметр, термометр, мензурка, стакан стающим в холод- ной воде льдом, фильтровальная бумага, чайник с горячей водой (один на весь класс). 1. Во внутренний стакан калориметра налейте т. 100 г горячей воды, вставьте его во внешний сосуд и измерьте температуру воды t - 2. Возьмите кусочек льда из сосуда с холодной водой итающим льдом, осушите его фильтровальной бумагой и опустите в калориметр с горячей водой. 3. Осторожно перемешивая воду кончиком термометра, внимательно следите за показаниями термометра. Определите температуру воды в калориметре tо в момент полного расплавления льда. начальный объем смеси, определите объем льда по формуле: V = V + V, V = V - Vу 5. Зная объем льда, определите его массу по формуле: т, — P. V, 6. Результа таты эксперимента занесите в таблицу: Удельная тепло- Масса Объем Темпера- Темпе-Темпе- Объем | Объем | Объем та плавления горячей горячей тура горя-ратура ратура смеси, льда, льда, чей воды, льда, смеси, воды т. воды, льда, , (кг) V (м3) V,, (м*) (ту, (кг) V, (м3) t(°C) t,,,(С) | t("С) 4. Перелейте воду из калориметра в мензурку, определите объем воды. Зная переп 1 2 2 . 15 KT 7. Подставив полученные результаты измерений в формулу (1), определите удель ную теплоту плавления льда. 8. Сделайте выводы. і ? СБОРКА ЭЛЕКТРИЧЕСКОЙ ЦЕПИ И ИЗМЕРЕНИЕ СИЛЫ ТОК ІҮ ЕР УЧАСТКАХ
1) форму параболы ( с вершиной параболы в высшей точке траектории )
2) В начале движения тела с начальной скоростью ( v0 ) проекция которой на ось Ох ( v0x ) равна ( v0cosα ) , a на ось Оу ( v0y ) равна ( v0sinα )
В высшей точки траектории vy = 0 м/с
Поэтому
0 = v0sinα - gt
отсюда
tп. ( время подъема ) = t = ( v0sinα ) / g
Дальность полёта тела будет вычисляться как
L = vxtпол.
Где tпол. ( полное время движения ) = 2tп. = ( 2v0sinα ) / g
L = ( v0cosα2v0sinα ) / g
2sinαcosα = sin2α , поэтому
L = ( v0²sin2α ) / g
Но sin90° = 1 , поэтому если α = 45° , то sin2α = 1
Поэтому именно при угле бросания равным 45° будет максимальная дальность полета
3) В наивысшей точке траектории скорость тела сонаправлена с осью горизонта , поэтому угол между горизонтом и вектором скорости тела в данный момент времени равен 0°
Так как траекторией движения тела брошенного под углом является парабола тогда в конечной точке траектории угол между горизонтом и вектором направления направления скорости будет равен углу между вектором начальным скорости и горизонтом .
Андре-Мари Ампер Французский физик появился на свет в семье коммерсанта из Лиона. Библиотека родителей была полна трудов ведущих ученых, писателей и философов. С детства Андре увлекался чтением, что ему обрести глубокие знания. К двенадцати годам мальчик уже изучил основы высшей математики, а в следующем году представил свои работы в Лионскую Академию. Вскоре он начал давать частные уроки, а с 1802-го трудился преподавателем физики и химии, сначала в Лионе, а затем и в Политехнической школе Парижа. Через десять лет его избрали членом Академии наук. Имена великих физиков нередко связаны с понятиями, изучению которых они посвятили жизнь, и Ампер не исключение. Он занимался проблемами электродинамики. Единица силы электрического тока измеряется в амперах. Кроме того, именно ученый ввел многие используемые и сейчас термины. Например, это определения «гальванометр», «напряжение», «электрический ток» и многие другие.
Объяснение:
1) форму параболы ( с вершиной параболы в высшей точке траектории )
2) В начале движения тела с начальной скоростью ( v0 ) проекция которой на ось Ох ( v0x ) равна ( v0cosα ) , a на ось Оу ( v0y ) равна ( v0sinα )
В высшей точки траектории vy = 0 м/с
Поэтому
0 = v0sinα - gt
отсюда
tп. ( время подъема ) = t = ( v0sinα ) / g
Дальность полёта тела будет вычисляться как
L = vxtпол.
Где tпол. ( полное время движения ) = 2tп. = ( 2v0sinα ) / g
L = ( v0cosα2v0sinα ) / g
2sinαcosα = sin2α , поэтому
L = ( v0²sin2α ) / g
Но sin90° = 1 , поэтому если α = 45° , то sin2α = 1
Поэтому именно при угле бросания равным 45° будет максимальная дальность полета
3) В наивысшей точке траектории скорость тела сонаправлена с осью горизонта , поэтому угол между горизонтом и вектором скорости тела в данный момент времени равен 0°
Так как траекторией движения тела брошенного под углом является парабола тогда в конечной точке траектории угол между горизонтом и вектором направления направления скорости будет равен углу между вектором начальным скорости и горизонтом .