Согласно теории Бора на электрон который движется вокруг полностью ионизированного атомного ядра водорода, в состав которого входит лишь протон (другими словами просто вокруг протона), по четкой, стационарной, орбите, номером и радиусом , центробежная сила действующая на электрон (в его СО(которую нельзя назвать инерциальной)) будет равна силе кулоновского взаимодействия между электронном и протоном.
Отсюда
Так как , то
Т.к. при , то , отсюда
⇒ ⇒ (1)
Согласно правилу квантовых орбит (из всё той же теории Бора)
Пусть верёвка составляет с вертикалью углы alpha1 и alpha2, натяжения верёвки в точках крепления T1 и T2, массы, пропорциональные длинам l1 и l2 есть m1 и m2. Можно показать, что в нижней точке веревка горизонтальна, и пусть натяжение в нижней точке T. По третьему закону Ньютона в точках крепления возникают силы реакции N1 и N2.
Разрежем мысленно верёвку в нижней точке и уберем крепление со стены. Для примера будем рассматривать первый кусок.
Для того, чтобы кусок веревки находился в равновесии, необходимо уравновесить силу тяжести m1 g, для этого её надо тянуть с силами N1 и T. Записываем условия равновесия в проекции на оси: x: T = T1 sin(alpha1) y: m1 g = T1 cos(alpha1)
Из первого уравнения T1 = T/sin(alpha1), поэтому m1 = T/g * ctg(alpha1) Аналогично, m2 = T/g * ctg(alpha2).
Тогда m1/m2 = l1/l2 = ctg(alpha1)/ctg(alpha2)
Подставляем alpha1 = 45°, alpha2 = 60°, и получаем ответ.
ответ:
м
Объяснение:
Дано:
-----------
Согласно теории Бора на электрон который движется вокруг полностью ионизированного атомного ядра водорода, в состав которого входит лишь протон (другими словами просто вокруг протона), по четкой, стационарной, орбите, номером
и радиусом
, центробежная сила
действующая на электрон (в его СО(которую нельзя назвать инерциальной)) будет равна силе кулоновского взаимодействия
между электронном и протоном.
Отсюда![F=F_{el}](/tpl/images/0580/9224/9f9d4.png)
Так как
, то ![m_{e} \dfrac{v_{e} ^{2} }{r_{n} } = k\dfrac{|e|^{2} }{r^{2} _{n} }](/tpl/images/0580/9224/a3ddf.png)
Т.к.
при
, то
, отсюда
Согласно правилу квантовых орбит (из всё той же теории Бора)
Прививая уравнения (1) и (2) получим
При![k=\dfrac{1}{4\pi \epsilon_{0} }](/tpl/images/0580/9224/c6cdc.png)
Отсюда, при![n=3](/tpl/images/0580/9224/dec08.png)
Разрежем мысленно верёвку в нижней точке и уберем крепление со стены. Для примера будем рассматривать первый кусок.
Для того, чтобы кусок веревки находился в равновесии, необходимо уравновесить силу тяжести m1 g, для этого её надо тянуть с силами N1 и T. Записываем условия равновесия в проекции на оси:
x: T = T1 sin(alpha1)
y: m1 g = T1 cos(alpha1)
Из первого уравнения T1 = T/sin(alpha1), поэтому m1 = T/g * ctg(alpha1)
Аналогично, m2 = T/g * ctg(alpha2).
Тогда m1/m2 = l1/l2 = ctg(alpha1)/ctg(alpha2)
Подставляем alpha1 = 45°, alpha2 = 60°, и получаем ответ.
ответ. l1/l2 = √3