Так как удельное сопротивление меди (0,028 Ом·мм²/м) в 1,65 раза больше удельного сопротивления алюминия (0,017 Ом·мм²/м), то для достижения одинакового сопротивления у двух проводников одинаковой длины необходимо, чтобы сечение медного провода было в 1,65 раза больше, чем сечение алюминиевого провода...))
Если же алюминиевый провод будет толще медного, то равного сопротивления для проводников одинаковой длины получить не удастся.
Обратная формулировка: "алюминиевый провод должен быть в 0,61 раза толще медного" - хоть и верна математически, но критики, по здравому смылу, не выдерживает..)))
Сопротивление проводника:
R = ρL/S, где ρ - удельное сопр-е проводника, Ом·мм²/м
L - длина проводника, м
S - площадь поперечного сечения, мм²
По условию: R₁ = R₂; L₁ = L₂
Тогда:
ρ₁/S₁ = ρ₂/S₂ => S₁/S₂ = ρ₁/ρ₂ = 0,028 : 0,017 ≈ 1,65 (раза)
Так как удельное сопротивление меди (0,028 Ом·мм²/м) в 1,65 раза больше удельного сопротивления алюминия (0,017 Ом·мм²/м), то для достижения одинакового сопротивления у двух проводников одинаковой длины необходимо, чтобы сечение медного провода было в 1,65 раза больше, чем сечение алюминиевого провода...))
Если же алюминиевый провод будет толще медного, то равного сопротивления для проводников одинаковой длины получить не удастся.
Обратная формулировка: "алюминиевый провод должен быть в 0,61 раза толще медного" - хоть и верна математически, но критики, по здравому смылу, не выдерживает..)))
Наблюдение в белом свете. При наблюдении в монохроматическом свете
возникает чередование темных и светлых колец (полос). В белом же свете
вследствие зависимости радиуса кольца от длины волны возникают цветные
полосы, так называемые цвета Ньютона. Каждая полоса начинается от центра
фиолетовым и заканчивается красным цветом.
Кольца Ньютона хорошо видны через лупу или микроскоп с малым увеличением,
если радиус кривизны линзы порядка 1 м или больше.
Легко показать, что, в то время как радиус кольца пропорционален
квадратному корню из соответствующего порядка или номера кольца,
расстояние между соседними кольцами уменьшается с увеличением т. Как
следует из (5.4),
Pm Pm - 1 -
(Рт "Ь Pm-l) (Рт Pm~l) ~ Rh. (5.5)
Отсюда
. RX VRX .с с\
Арт - Рт Рт~\ - ~ - 9 ,г • (5.6)
2Р т 2 У т
Из этих формул вытекает, что при наблюдении в белом свете на некотором
расстоянии от центра произойдет наложение различных порядков
интерференции. Поэтому по мере удаления от центра экран становится все
более равномерно освещенным.
Для наблюдения максимумов высоких порядков нужно пользоваться
светофильтрами. При этом не имеет существенного значения, где
располагается фильтр -• между источником света и установкой Ньютона или
же между глазом и областью наблюдения. В первом случае фильтр пропускает
нужную длину волны из числа многих, во втором из всевозможного числа
картин позволяет наблюдать только ту интерференционную картину, которая
соответствует данной длине волны. Результат в обоих случаях будет
одинаковым.
Не представляет большого труда доказать, что при удалении линзы от
пластинки, т. е. при увеличении толщины воздушной прослойки, кольца
Ньютона сжимаются и каждый раз при увеличении расстояния на полуволну
одно из них пропадает.
Установка Ньютона позволяет простым определить приблизительное
значение длины волны света. Для этого, как следует из формулы (5.3),
достаточно определить радиус для максимума данного порядка при известном
радиусе кривизны линзы
Объяснение: