1) В изобарном процессе (p = const) работа, совершаемая газом, выражается соотношением: A = p (V2 – V1) = pΔV. В изотермическом процессе температура газа не изменяется, следовательно, не изменяется и внутренняя энергия газа, ΔU = 0. Первый закон термодинамики для изотермического процесса выражается соотношением Q = A.
2)Вну́тренняя эне́ргия — принятое в физике сплошных сред, термодинамике и статистической физике название для той части полной энергии термодинамической системы, которая не зависит от выбора системы отсчета[1] и которая в рамках рассматриваемой задачи может изменяться[2]. То есть для равновесных процессов в системе отсчета, относительно которой центр масс рассматриваемого макроскопического объекта покоится, изменения полной и внутренней энергии всегда совпадают. Перечень составных частей полной энергии, входящих во внутреннюю энергию, непостоянен и зависит от решаемой задачи. Иначе говоря, внутренняя энергия — это не специфический вид энергии[3], а совокупность тех изменяемых составных частей полной энергии системы, которые следует учитывать в конкретной ситуации.
alpha - угол между вектором магнитной индукции и нормалью к рамке
ЭДС=dФ/dt = B*S*d(cos(alpha))/dt
I =ЭДС/R = B*S/R * d(cos(alpha))/dt
∆Q = ∫ I*dt =∫ B*S/R * d(cos(alpha))/dt*dt = B*S/R *∫ d(cos(alpha)) = B*S/R *∆(cos(alpha))
∆Q = B*S/R * ∆(cos(alpha))
1) от 0 до 30°
|∆Q| = B*S/R * |cos(30)-cos(0)| = 0,05 * 100*10^(-4) * (1 - корень(3)/2) Кл = 6,6987E-05 Кл ~ 0,067 мКл
2) от 30 до 60°
|∆Q| = B*S/R * |cos(60)-cos(30)| = 0,05 * 100*10^(-4) * (корень(3)/2-1/2) Кл =
0,183 мКл
3) от 60 до 90°
|∆Q| = B*S/R * |cos(90)-cos(60)| = 0,05 * 100*10^(-4) * (1-1/2) Кл = 0,25 мКл
1) В изобарном процессе (p = const) работа, совершаемая газом, выражается соотношением: A = p (V2 – V1) = pΔV. В изотермическом процессе температура газа не изменяется, следовательно, не изменяется и внутренняя энергия газа, ΔU = 0. Первый закон термодинамики для изотермического процесса выражается соотношением Q = A.
2)Вну́тренняя эне́ргия — принятое в физике сплошных сред, термодинамике и статистической физике название для той части полной энергии термодинамической системы, которая не зависит от выбора системы отсчета[1] и которая в рамках рассматриваемой задачи может изменяться[2]. То есть для равновесных процессов в системе отсчета, относительно которой центр масс рассматриваемого макроскопического объекта покоится, изменения полной и внутренней энергии всегда совпадают. Перечень составных частей полной энергии, входящих во внутреннюю энергию, непостоянен и зависит от решаемой задачи. Иначе говоря, внутренняя энергия — это не специфический вид энергии[3], а совокупность тех изменяемых составных частей полной энергии системы, которые следует учитывать в конкретной ситуации.
Внутренняя