При переходе светового луча из оптически менее плотной среды (воздух) в оптически более плотную среду (стекло) преломленный луч смещается от своего первоначального направления в сторону перпендикуляра, проведенного к границе раздела двух сред в точке падения луча (см. рис.)
Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления γ называется показателем преломления второй среды относительно первой:
Тогда:
От своего первоначального направления луч сместится в сторону перпендикуляра на угол, равный разнице угла падения и угла преломления:
Если наблюдатели 2 и воспринимать задержку в малейшие доли секунды (как точные приборы), то события не были одновременными. Рассмотрим это на примере наблюдателя 2. Расстояние от левого источника света до этого наблюдателя куда меньше, чем расстояние от правого источника до зрителя 2. Сравним время при формул (с - скорость света):
L1/c=t1, L2/c=t2.
L1<L2 => t1<t2, свет от левого фонаря дойдёт до зрителя за меньшее время.
При переходе светового луча из оптически менее плотной среды (воздух) в оптически более плотную среду (стекло) преломленный луч смещается от своего первоначального направления в сторону перпендикуляра, проведенного к границе раздела двух сред в точке падения луча (см. рис.)
Отношение синуса угла падения α к синусу угла преломления γ называется показателем преломления второй среды относительно первой:
Тогда:
От своего первоначального направления луч сместится в сторону перпендикуляра на угол, равный разнице угла падения и угла преломления:
События не были одновременными
Объяснение:
Если наблюдатели 2 и воспринимать задержку в малейшие доли секунды (как точные приборы), то события не были одновременными. Рассмотрим это на примере наблюдателя 2. Расстояние от левого источника света до этого наблюдателя куда меньше, чем расстояние от правого источника до зрителя 2. Сравним время при формул (с - скорость света):
L1/c=t1, L2/c=t2.
L1<L2 => t1<t2, свет от левого фонаря дойдёт до зрителя за меньшее время.
Объяснение для зрителя 3 схоже, только наоборот